粘滞阻尼系数 _生活经验

运动粘滞系数·和·动力粘滞系数有什么区别啊？他们单位都不一样·运动粘滞系数又称运动粘度，符号ν，是运动量，单位㎡/s，动力粘滞系数又称动力粘度，符号μ，是动力量，单位Pa·s 。ν=μ/ρ 。

粘弹性力学模型有什么优点和不足介绍原子力显微镜(AFM)发明以来迅速发展在1980年代中期1),自那以来一直用于测量微地形和probe-sample部队——和纳米级表面在不同的环境中。开发模式下AFM(调幅、AM-AFM)是最常见的动态方法,深入研究的主题(2- - - - - -6] 。在开发模式下AFM提示和表面的损坏或磨损减少对与AFM由于降低摩擦和侧向力,这使得它更适用于软样品成像,如聚合物和生物的表面。开发模式下AFM的额外优势,它记录了一个相衬与地形的收购,同时可以非常有用在异构的研究样本7- - - - - -10] 。此外,可见在开发模式下AFM(相位和振幅)可以提供定量信息的耗散和保守tip-sample交互转换能源量,即耗散功率(P ts)和维里(V ts)[9,11] 。虽然几位作者实现了能量耗散过程的量化12- - - - - -15),进一步利用这些信息来获得材料特性在开发模式下AFM也是不小的。技术的本质与间歇接触,期间调查与非线性tip-sample部队从吸引排斥,阻碍了推导简单的可见和样本属性之间的关系。此外,样本属性的提取研究粘弹性材料时变得特别具有挑战性。尽管有这些障碍,分析和数值模拟等试图估计量样品损耗角正切(一种常见的术语用于描述粘弹性样品)(16]虽然据报道,这种方法可以为间断接触应用程序是不准确的(17] 。值得注意的是,其中一个关键因素防止提取可靠的材料信息已经没有身体粘弹性样品的精确模型。另一方面,更好的定量协议已经通过与基础技术,如接触共振AFM(CR-AFM)[17),带激发AFM(BE-AFM)[18- - - - - -19)和dual-amplitude共振跟踪AFM(DART-AFM)[20] 。这些技术在一个政权准线性tip-sample部队利用悬臂振荡振幅很小,但由于只提供线性粘弹性和表征的信息可以缓慢CR-AFM和BE-AFM由于所使用的基于像素的测量过程。最近取得了重大进展关于同时快速、地形和粘弹性材料的光谱特性通过使用多频AFM[21] 。这个工作代表一个重要的里程碑在快速和定量多性能表征,虽然到目前为止才意识到在一个非常简单的粘弹性模型的身体通常是不准确的(这模型是在下面详细讨论) 。事实上,大多数当前的模型中使用AFM模拟不考虑基本的粘弹性行为,如应力松弛、蠕变或多个放松时间,材料表现出非常独特的特性rate-dependent行为,如聚合物(22] 。最近一直在尝试在AFM使用标准线性粘弹性模型样本固体(SLS)模型(下面讨论)为了包括基本汇率相关的属性(22- - - - - -25] 。尽管这是一个合理的步骤,仍然需要进一步完善,以实际捕获的非线性rate-dependent行为。本文探讨的性质和行为spring-dashpot集的例子代表粘弹性模型,可用于表面。这项研究的第一部分回顾了简单的线性粘弹性模型的上下文中使用AFM,紧随其后的是更复杂的spring-dashpot模型的讨论。这项研究的第二部分详细评估这些模型的force-distance曲线和耗散行为,关注single-eigenmode tip-sample影响。整个论文中,各种模型的优点和缺点进行了讨论,以及可能的改进,可以导致更准确的模拟粘弹性材料特性与AFM 。模型的描述线性麦克斯韦模型线性麦克斯韦模型是最简单的spring-dashpot集。它由一个弹簧与减震器系列安排(图1) 。该模型成功地描述应力松弛而闻名(应力在恒定应变下降时间)并未能描述蠕变(时间应变恒定应力下放松) 。后者排除了存在表面恢复在变形的机制。结果,样本不断收益率较低的位置影响AFM提示时,这样在后续影响提示符合样本(见插图越来越低高度图1) 。这也意味着,利用提示将无法达到稳态表面是不断产生(即。,探测器将达到稳态线性麦克斯韦仅当样本取得了足以允许提示在其自由振荡振动振幅,没有任何tip-sample交互) 。因为我们感兴趣的响应线性麦克斯韦样本间歇接触探针,我们使用规定的轨迹的模拟图1 。我们有规定的运动z(t)=z c +一个·sin(ωt),同时允许表面放松。在这种情况下,提示被迫沿着20 nm以下原始表面位置对于每一个水龙头,如的插图所示图1 。插图也显示了表面收益率连续每个水龙头,和它还可以看到经验只有部分复苏没有回到原来的位置。提示下降时,线性麦克斯韦表面通过阻尼器部分放松,这是导致放松的元素存储在春天的力量。在收回样品经历一个弹性恢复力正比于存储在春天,这期间不能完全放松的方法。但是,样品没有经验粘性复苏,因为阻尼器没有一种机制来旅行,回到原来的位置。图1(一)线性麦克斯韦模型示意图;(b)上执行一个线性麦克斯韦应力松弛模拟表面。表面位置(X b)是抑郁的一个常数的位置5 nm低于其平静的状态,开始t= 20µs 。插图显示 …尽管线性麦克斯韦模型的局限性,它能够模型耗散的磁滞回线的存在证明force-distance(FD)曲线(见图1) 。这个循环耗散起源于能量输入之间的差距(能量由悬臂表面在方法)和能量输出(能量返回的表面悬臂在收回) 。spring-dashpot模型这一差距是由救援的应力积累通过减震器弹簧。线性麦克斯韦模型的另一个优点是它提供了定性准确描述粘弹性的FD曲线样品在一个单一的影响。图1显示FD曲线包含两个最小值出现的事实提示遇到和树叶的样本在不同高度(表面仍然沮丧当提示样本) 。缺乏表面恢复线性麦克斯韦的表面也证明连续force-distance曲线的水龙头,可以看出每个循环转移到左边的收回点以前开发的方法点后续振荡(见图1) 。也值得一提,所有我们的模拟包括长期吸引力的力量,整合通过Hammaker方程(见细节在方法部分)为了获得更直接的结果适用于AFM 。图1显示了一个线性的应力松弛实验麦克斯韦的手臂。可以看出,随着时间的增加压力降到零的元素这并不准确,因为众所周知,粘弹性材料(如。在链聚合物)保留内部应力,不随时间放松26] 。研究结果还表明一个弛豫时间(的存在c d/k),这反映在拐点图1 。单一弛豫时间的存在,也被认为是一个限制在描绘真实的粘弹性表面,通常有一个以上的弛豫时间(27] 。最后,值得一提的是,尽管线性麦克斯韦的手臂可能似乎过于简单,可能会有样品的恢复非常缓慢,他们的反应可以通过这个模型(大约模仿26] 。线性开耳文模型另一个简单的模型由弹簧和阻尼器并联被称为线性开耳文模型(图2) 。该模型成功地描述蠕变柔量而闻名,但未能描述应力松弛。表面缺少弹簧能够满足应用最直接的力量。相反,在模型中唯一的春天没有立即回应,只经历压缩到平行阻尼器开始产生。因此,突然一步出现在FD曲线图2在影响。介入力的大小(F)将取决于瞬时速度(v)的提示时,点击样本和粘性阻尼系数(c d),因为一个线性阻尼器的力是由F=c d ×v 。自从提示方法样品速度由成像和悬臂参数,样品表面经历一个瞬时速度立即在接触,产生的突然跳FD曲线。这是一个明显的问题阻碍了这个模型的应用程序开发模式下AFM 。这个工件也可以看到的插图图2这显示了力量作为时间的函数以及表面的位置和轨迹的时间。可以看出,力的不连续的增加发生在当探针接触表面。图2(一)线性开耳文模型方案;(b)蠕变模拟上执行一个线性开耳文表面,即一个力−35神经网络应用在时间为零。横轴是策划用对数刻度显示变形 …图2在一个线性开耳文表面显示了蠕变实验。的插图人物,力和表面位置绘制作为时间的函数。在这个实验中一个向下的力35神经网络应用于表面,表面之后,立即开始爬。当样品收缩核模型的行为像一个向上的力被应用于表面,使表面蠕变恢复到原来的平静的位置。这种能力的线性开耳文复制蠕变模型提供了一种机制表面恢复到它原来的位置,这是一个功能,在线性麦克斯韦不在表面,正如前面所讨论的那样。有趣的是看到的插图图2在提示收缩表面似乎并没有马上蠕变,而是似乎样本有一个初始弹性响应,只有后来展品蠕变行为,开始当tip-sample失去联系。原因是表面实际上从一开始爬,但利率高于尖端速度,所以在模拟限制需要实施防止表面取代位置。结果,表面只有爬自由没有限制的提示时,它发生在叶子表面。正如预期的那样,为更高的价值c d(不产生阻尼器)的蠕变现象从一开始就能看到提示收缩,因为阻尼器蠕变速率低于提示速度(图S1,支持信息文件1) 。在图2它还可以看到线性开耳文模型只提供一个滞后时间(strain-log时间曲线的拐点) 。这些简单的模型的能力(线性麦克斯韦和线性开耳文)来捕获多个放松和滞后时间构成劣势建模时聚合物的实际行为,特别是当口译AFM数据,即悬臂和成像参数可能是这样的,他们只支持一个特定的弛豫时间的样本或根本没有。尽管上述线性开耳文模型的缺点,这是以前在开发模式下AFM,实验和数值模拟方法(16- - - - - -17] 。这个模型也通常用于与方法(28- - - - - -29日),没有接触和非接触之间的过渡政权在开发模式中,所以突然力工件上面讨论不发生。标准线性固体模型(SLS)SLS模型被公认为是最简单的一个是能够捕捉应力松弛和蠕变柔量,这是基本的粘弹性表面所展现出来的时间属性。它由一个线性麦克斯韦手臂平行弹簧(安排在图3)和最近的上下文中使用多频和光谱反演AFM模拟(22- - - - - -24] 。图3说明了SLS表面的时间属性,捕捉线性麦克斯韦和线性开耳文模型的优点,但表现出重要的差异时间实验。图3说明了SLS的松弛实验模型。这里,恢复力75 nN时立即获得表面由5 nm时20µs流离失所。然后,通过阻尼器位于线性系统放松麦克斯韦的手臂。然而在SLS压力不放松的情况下为零,而是一些压力仍然存储在春天平行于线性麦克斯韦臂(k 正),在一维情况下对应的力37.5神经网络。这种行为有更多身体等样品的准确的聚合物,而众所周知,总放松压力不发生(26] 。另一方面,蠕变模拟的SLS显示立即响应表面(弹性部分归因于)的力时,明显的表面发生蠕变(图S2,之前支持信息文件1) 。上面没有观察到蠕变模拟蠕变的线性开耳文表面出现不显示立即弹性响应(图2) 。开发模式下AFM SLS的上下文中也有优点相比之前的模型进行了讨论。首先,它提供了一种机制来满足最初的力量通过其弹簧在提示的方法不会引起不连续的增加线性开耳文模型表现出的力量。第二,它提供了一种机制表面恢复表面可以回到平静的地位(此功能不可用线性麦克斯韦模型) 。尽管SLS模型的优点,然而,它并不放松倍繁殖和非线性弹性行为。图3(a)、(c)和(e)标准线性固体(SLS)模型,Wiechert模型,和电解质模型,分别;(b),(d)和(f)应力松弛模拟SLS,Wiechert,分别和电解质模型。insets显示应力松弛实验 …Wiechert模型建模的多重弛豫时间普遍由代表一系列线性粘弹性表面麦克斯韦武器与平衡弹簧使残余应力不放松。这种广义模型被称为Wiechert模型。放松倍在实际样品是由于分子片段的存在与不同的长度有不同的贡献30] 。图3显示了两个线性Wiechert模型与麦克斯韦的手臂。为简单起见,我们选择这个特定的配置为主要目标是阐明其应用程序开发模式下AFM的上下文中。图3显示了Wiechert应力松弛模拟模型选择,正如所料,两个弛豫时间的存在是证明的存在两个拐点的插图。每个弛豫时间与每个线性麦克斯韦手臂的放松。阻尼器常数是故意选择有显著不同的值(c 1= 1.0×10−5N·s / mc 2= 10.0×10−5N·s / m)为了更清楚地显示多个弛豫时间的存在。这个模型在开发模式下AFM展览一个定性的行为类似于SLS模型。也就是说,它能够成功地适应经历的初始力表面的方法技巧和表面还提供一个机制来恢复通过存储在平衡弹簧的压力。FD Wiechert模型的曲线(图S3,支持信息文件1)也定性相似SLS的FD曲线模型。同时具有两个最小值和一个循环耗散的存在,和两个曲线是光滑的,没有间断工件线性开耳文模型。全氟磺酸®模型电解质模型引入了博伊斯和同事(31日)模仿的行为全氟磺酸质子交换聚合物在双轴加载测试。这个模型中,所示图3,由一个标准线性流体元素(一个线性麦克斯韦手臂在平行阻尼器)与弹簧串联和并联平衡弹簧。特别安排在这个模型试图复制的分子和分子间重排电解质发生在应用程序的压力(31日),它激励我们要考虑它在AFM的上下文中。然而,重要的是要指出,原始模型非线性弹簧和阻尼器,而这里所描绘的模型只包含线性元素。这已经完成为简单起见,但必须考虑到非线性元素应占的几何方面改变tip-sample期间接触面积的影响。全氟磺酸的应力松弛模拟模型所示图3 。插图清楚地表明存在两次放松force-log时间曲线。有趣的是,力下降的速度阻尼器的运动速度成正比吗c 1 。上面的解释是,在春天的力的下降k 1是由阻尼器的运动吗c 1的放松,与此同时,整个模型是由弹簧k 1,平衡春季以来从未放松。也是有趣的提到的线性麦克斯韦手臂最初经历的增加力量,之后开始下降。在这个模型中,在以前描述的两个模型,力量不降至零,而是达到最小力存储在平衡弹簧k e 。这个模型展示一个非常有趣的行为的影响下攻顶,这是本研究的第二部分讨论。结论不同的方法在间歇接触AFM研究了粘弹性模型特别强调spring-dashpot模型。我们总结了模型,常用在AFM,突出自己的长处和不足。我们也提出了不同的spring-dashpot模型,可以用来模拟粘弹性表面的反应,特别是聚合物,与AFM的交互提示下。大多数的模型中观察到聚合物包括显示不同的功能,即应力松弛和蠕变,其中一些表现出多种弛豫时间在现实的样本。水平的复杂性和物理精度是不同的每个模型和良好的判断力建议在选择合适的模式样本的类型或动态现象进行调查。尽管本文并不打算作为建模一个详尽的手册在AFM粘弹性,它是我们的目标,火花理论进一步发展,这是急需特别是新的快速AFM-based光谱学技术开发。
粘弹性材料的阻尼系数和粘弹性材料的损耗因子有什么关系？损耗因子就是阻尼系数，参考周云教授写的粘弹式阻尼器的设计

为什么阻尼系数又称为等效粘滞阻尼系数粘滞系数用在液体运动中，它能体现液体抵抗变形的能力，如同物体的刚度系数。阻尼系数，是被抽象了的，它是模型，应用在振动中，能使振幅下降，把速度和力联系起来了。

等效粘滞阻尼系数、延性系数、承载能力哪个更加重要首先没有滞回阻尼比这个概念，应该是通过滞回环的面积来计算粘滞阻尼比(耗能比上应变能) 。与粘滞阻尼比对应的是负阻尼、库伦阻尼等，粘滞阻尼是指阻尼力和速度相关，一般通过粘滞阻尼比来表示。工程上粘滞阻尼比可以用自由衰减法、半功率带宽法等方法测定。

理工学科是什么理工学科是指理学和工学两大学科。理工，是一个广大的领域包含物理、化学、生物、工程、天文、数学及前面六大类的各种运用与组合。
理学
理学是中国大学教育中重要的一支学科,是指研究自然物质运动基本规律的科学,大学理科毕业后通常即成为理学士。与文学、工学、教育学、历史学等并列，组成了我国的高等教育学科体系。
理学研究的内容广泛，本科专业通常有：数学与应用数学、信息与计算科学、物理学、应用物理学、化学、应用化学、生物科学、生物技术、天文学、地质学、地球化学、地理科学、资源环境与城乡规划管理、地理信息系统、地球物理学、大气科学、应用气象学、海洋科学、海洋技术、理论与应用力学、光学、材料物理、材料化学、环境科学、生态学、心理学、应用心理学、统计学等。

工学
工学是指工程学科的总称。包含仪器仪表能源动力电气信息交通运输海洋工程轻工纺织航空航天力学生物工程农业工程林业工程公安技术植物生产地矿材料机械食品武器土建水利测绘环境与安全化工与制药等专业。

理工学科是什么理工理工是一个广大的领域包含物理、化学、生物、工程、天文、数学及前面六大类的各种运用与组合。理工事实上是自然、科学、和科技的容合。在西方世界里，理工这个字并不存在；理工在英文解释里，是自然(Science)与科技(Technology)的结合。理工二字最早是1880年代，由当时的中国留学生从国外的Science和Technology翻译合成的。时至今日，但凡有人提起世界理工大学之最，人人皆推麻省理工学院。麻省之名蜚声海外，成为世界各地莘莘学子心向神往，趋之若鹜的科学圣殿。[编辑] 理工领域包含物理-研究大自然现象及规律的学问化学-研究物质的性质、组成、结构和变化的科学生物-研究有生命的个体工程-应用科学和技术的原理来解决人类问题天文-观察及解释天体的物质状况及事件为主的学科数学-研究量、结构、变化以及空间模型的学科;被誉为“科学的语言”

理工学科问题？理工学科是一个广大的领域，包含物理、化学、生物、工程、天文、数学及其各种运用与组合的科目，它实际上是自然、科学和科技的统称。
理工学科包括理学和工学两大部分。其中，理学是是研究自然物质运动基本规律的科学，偏重于“理”，或者说偏重于研究生物运动规律；而工学是指工程学科的总称，偏重于研究理学各学科在工程领域的应用。
在各学科中，理工学科是注重制造或创造的学科。相对人文学科，理工学科直接承担着研究发明或生产物质财富以满足人类需要的任务。从整个社会看，没有物质的生产创造或增加，就没有人类赖以生存的基础，更不可能有生活质量的提高。可见理工学科的意义，十分重大。
学好理工科，坚决不能以应试思维去学习。着眼点可以放在从事社会生产上，但也要研究如何改进生产流程提高生产效率，而更主要的是要学会研究发现自然科学的发展观绿，获得各种创造发明和技术创新能力，以提高社会生产水平，促进人类社会的物质生活进步。

理工科专业包括什么学科怎么分类大学理工科专业有哪些

理工科专业分为理、工、农、医四个学科门类，各学科专业设置如下：
一、理学
1．数学类：数学与应用数学；信息与计算科学
2．物理学类：物理学；应用物理学
3．化学：化学；应用化学
4．生物科学类：生物科学；生物技术
5．天文学类：天文学
6．地质学类：地质学；地球化学
7．地理科学类：地理科学；资源环境与城乡规划管理；地理信息系统
8．地球物理学类：地球物理学
9．大气科学类：海洋科学；应用气象学
10．海洋科学类：海洋科学；海洋技术
11．力学类：理论与应用力学
12．电子信息科学类：电子信息科学与技术；微电子学；光信息科学与技术
13．材料科学类：材料物理；材料化学
14．环境科学类：环境科学；生态学
15．心理学类：心理学；应用心理学
16．统计学类：统计学
二、工学
1．地矿类：采矿工程；石油工程；矿物加工工程；勘查技术与工程；资源勘查工程
2．材料类：冶金工程；金属材料工程；无机非金属材料工程；高分子材料与工程
3．机械类：机械设计制造及其自动化；材料成型及控制工程；工业设计；过程装备与控制工程
4．仪器仪表类：测控技术与仪器
5．能源动力类：核工程与核技术
6．电气信息类：电气工程及其自动化；自动化；电子信息工程；通信工程；计算机科学与技术；生物医学工程
7．土建类：建筑学；城市规划；土木工程；建筑环境与设备工程；给水排水工程
8．水利类：水利水电工程；水文与水资源工程；港口航道与海岸工程
9．测绘类：测绘工程
10．环境与安全类：环境工程；安全工程
11．化工与制药类：化学工程与工艺；制药工程
12．交通运输类：交通运输；交通工程；油气储运工程；飞行技术；航海技术；轮机工程
13．海洋工程类：船舶与海洋工程
14．轻工纺织食品类：食品科学与工程；轻化工程；包装工程；印刷工程；纺织工程；服装设计与工程
15．航空航天类：飞行器设计与工程；飞行器动力工程；飞行器制造工程；飞行器环境与生命保障工程
16．武器类：武器系统与发射工程；探测制导与控制技术；弹药工程与爆炸技术；特种能源工程与烟火技术；地面武器机动工程；信息对抗技术
17．工程力学类：工程力学
18．生物工程类：生物工程
19．农业工程类：农业机械化及其自动化；农业电气化与自动化；农业建筑环境与能源工程；农业水利工程
20．林业工程类：森林工程；木材科学与工程；林产化工
21．公安技术类：刑事科学技术；消防工程
三、农学
1．植物生产类：农学；园艺；植物保护；茶学
2．草业科学类：草业科学
3．森林资源类：林学；森林资源保护与游憩；野生动物与自然保护区管理
4．环境生态类：园林；水土保持与荒漠化防治；农业资源与环境
5．动物生产类：动物科学：蚕学
6．动物医学类：动物医学
7．水产类：水产养殖学；海洋渔业科学与技术
四、医学
1．基础医学类：基础医学
2．预防医学类：预防医学
3．临床医学与医学技术类：临床医学；麻醉学；医学影像学；医学检验
4．口腔医学类：口腔医学
5．中医学类：中医学；针灸推拿学；蒙医学；藏医学
6．法医学类：法医学
7．护理学类：护理学
8．药学类：药学；中药学；药物制剂

等效阻尼比与阻尼系数是一回事吗

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不是。一、性质不同1、等效阻尼比：是无单位量纲，表示了结构在受激振后振动的衰减形式。可分为等于1，等于0, 大于1，0~1之间4种，阻尼比=0即不考虑阻尼系统，结构常见的阻尼比都在0~1之间。2、阻尼系数：是放大器的额定负载（扬声器）阻抗与功率放大器实际阻抗的比值。二、计算不同1、等效阻尼比：阻尼比可以用定义来计算，及ζ=C/C0； ζ=C/(2*m*w) % w为结构圆频率；ζ=ita/2 % ita 为材料损耗系数；ζ=1/2/Qmax % Qmax 为共振点放大比，无量纲。2、阻尼系数：x = exp(-at)*A*cos(bt + phi)里exp自对数底指数函数abAphi 由阻尼劲度系数滑块质量及初状态决定。扩展资料：阻尼比的影响因素：主要针对土木、机械、航天等领域的阻尼比定义来讲解。阻尼比用于表达结构阻尼的大小，是结构的动力特性之一，是描述结构在振动过程中某种能量耗散的术语，引起结构能量耗散的因素（或称之为影响结构阻尼比的因素）很多；主要有材料阻尼、这是能量耗散的主要原因；周围介质对振动的阻尼；节点、支座联接处的阻尼；通过支座基础散失一部分能量；结构的工艺性对振动的阻尼。参考资料来源：百度百科-阻尼比参考资料来源：百度百科-阻尼系数
阻尼系数的阻尼系数匹配阻尼系数KD定义为KD=功放额定输出阻抗（等于音箱额定阻抗）/功放输出内阻。由于功放、输出内阻实际上已成为音箱的电阻尼器件，KD值便决定了音箱所受的电阻尼量。KD值越大，电阻尼越重。功放的KD值并不是越大越好，KD值过大会使音箱电阻尼过重，以至使脉冲前沿建立时间增长，降低瞬态响应指标。因此在选取功放时不应片面追求大的KD值。作为家用高保真功放，阻尼系灵敏有一个经验值可供参考；晶体管功放KD值大于或等于40，电子管功放KD值大于或等于6 。保证放音的稳态特性与瞬态特性良好的基本条件，应注意音箱的等效力学品质因素（Qm）与放大器阻尼系数（KD）的配合，这种配合需将音箱的馈线作音响系统整体的一部分来考虑。音箱馈线的功率损失小0.5dB(约12%)即可达到这种配合。一般来说，线越粗越好，最好是双线分音，但是要求音箱是有双线分音的分频器，一般中高档的都有4个接线座，上下的2个负极是独立的，不连接在一起的，连接在一起的是假冒的。结构阻尼是对振动结构所耗散的能量的测量，通常用振动一次的能量耗散率来表示结构阻尼的强弱。典型结构体系的真实阻尼特性是很复杂和难于确定的。近几十年来，人们提出了多种阻尼理论假设，在众多的阻尼理论假设中，用得较多的是两种线性阻尼理论：粘滞阻尼理论和复阻尼理论（滞变阻尼理论）。粘滞阻尼理论可导出简单的运动方程形式，因此被广泛应用。可是它有一个严重的缺点，即每周能量损失依赖于激励频率。这种依赖关系是与大量试验结果不符的，试验结果表明阻尼力和试验频率几乎是无关的。因此，自然期望消除阻尼力对频率的依赖。这可以用称为滞变阻尼的形式代替粘滞阻尼来实现。滞变阻尼可定义为一种与速度同相而与位移成比例的阻尼力。在考虑阻尼时在弹性模量或刚度系数项前乘以复常数即可，v为复阻尼系数。复阻尼理论对于一般的结构动力响应来说，计算过程非常复杂，因此，在动力响应分析中，复阻尼理论应用不多，本文限于篇幅，也就不再展开了。粘滞阻尼理论假定阻尼力与运动速度成正比，通常是用不同频率的阻尼比ζ来表征系统的阻尼：粘滞阻尼理论最显著的特点在于其阻尼力是直接根据与相对速度成正比的关系给出的，不论是简谐振动或是非简谐振动，都可直接写出系统的运动方程，而且均为线性微分方程，给理论分析带来了很大的方便。在多自由度系统中采用等效粘滞模态阻尼，阻尼力向量的表达式为若[C」可以通过模态向量正交化为对角矩阵时，则称为正交阻尼或比例阻尼。反之，则称之为非正交阻尼。因为无阻尼振型对质量和刚度都是正交的。所以为方便计算，通常假设振型对阻尼矩阵也是正交的。最简单的方法是使其与质量矩阵或者刚度矩阵成比例。或许这就是比例阻尼这一名称的来历。正交阻尼原则上适用于阻尼特性分布比较均匀的工程结构。但是，对于多于一种材料组成的结构，由于不同材料在结构的不同部分提供的能量损失机制差别很大，所以阻尼力的分布将与惯性力和弹性力的分布不同；换句话说，这种情况导致的阻尼将不是成比例的。Rayleigh阻尼模型是广泛采用的一种正交阻尼模型，其数学表达式如下：C=a0M+a1K （2）式中，a0和a1称为Rayleigh阻尼常数。在Rayleigh阻尼模型下，各阶阻尼比可表示为式中ζi称为第i阶振型的模态阻尼比，因此若已知任意两阶振型的阻尼比ζi和ζj，则可定出阻尼常数确定了a0和al之后，即可确定出各阶振型的模态阻尼比，并确定阻尼矩阵。阻尼选取对实际抗震分析的影响目前，桥梁地震反应分析一般以直接积分的时程分析方法为主。其阻尼模型取Rayleigh阻尼模型，并以主塔或主梁的两个较低阶振型频率ωi和ωj对应的阻尼比作为ζi和ζj，接式（3）和式(4) 求出其余各阶频率的阻尼比，并求出阻尼矩阵代入动力方程，用直接积分的方法求解动力方程。这样处理阻尼虽然非常简单，但也产生了以下两个不可忽视的问题：（1）如前所述，Rayleigh阻尼作为一种正交阻尼，适用于阻尼特性分布非常均匀的工程结构。但是大跨桥梁一般来说都不能算作非常均匀的结构。例如，为了提高桥梁的跨越能力，主梁一般采用钢箱梁或钢混叠合梁，而主塔和边墩则采用钢筋混凝土材料，两者的阻尼特性相差比较大。即使主梁材料特性与主塔差不多，大跨桥梁由于抗风和抗震的要求，经常会在桥梁结构的某些部位加有人工阻尼装置，比如桥墩上安放高阻尼的抗震支座、桥塔上安放控制振动的装置TMD等，这都会产生摩擦阻尼或集中阻尼从而造成阻尼特性的不均匀分布。这样的阻尼均匀性前提得不到满足的情况下，仍按照 Rayleigh阻尼模型去计算各阶振型对应的阻尼比势必会造成除ωi和ωj两阶之外其他各阶振型阻尼比与真实值有或多或少的差别。（2）根据同济大学土木防灾国家重点实验室对国内几十座大跨桥梁进行抗震分析后总结的经验，边墩。辅助墩等部位是大跨桥梁抗震设施的重点。但是采用Rayleigh阻尼模型时，用于计算其他各阶振型阻尼比的ωi和ωj一般取的是较低阶的振型，而边墩辅助墩的振动一般都发生在高阶振型。根据Rayleigh阻尼模型图，可以看出离ωi和ωj越远的振型，其阻尼比就越不准，而且随着图上阻尼比按频率增加的速度越来越快，边墩部分振动频率对应的阻尼比比实际值往往偏大，从这一点讲会导致边墩部分反应的计算结果偏于不安全。一些桥梁抗震研究人员已经注意到了以上两个问题，他们采取的措施是根据分析的部位不断变换所选择的ωi和ωj，比如计算桥塔的纵向地震反应时就选择对桥塔的纵向反应起主要作用的两阶频率作为ωi和ωj，来计算其它各阶阻尼比，计算其它地震反应时也依此类推。这样就需要分析人员不断的重复选择。和约和进行时程计算，十分繁琐。由以上论述，我们已经了解到阻尼是一个非常复杂的问题，仅仅依靠Rayleigh阻尼模型，会对大跨桥梁尤其是边墩辅助墩等部位的地震反应分析出现不应有的误差。因此，我们尝试寻找一种既不过分繁琐又比较准确的方法。在前面的论述中，我们发现阻尼比是反应阻尼的一个方便而有效的量，它把阻尼特性和振型频率联系起来，使得动力方程分析起来更为简单，而且阻尼比可以通过桥梁实测测出。如果我们直接指定对桥塔。主梁、边墩等重要部位反应起主要作用的一些振型频率的阻尼比，而对其余各阶振型频率的阻尼比采用线性内插的方法确定，这样做也可以形成阻尼比矩阵。由于我们通过以前的工程实例发现结构各部位的反应来说少数几阶振型的贡献最为显著（这些振型的贡献占到70%～ 80%，甚至更多），因此，这样做能够保证计算的正确性，而且并不繁琐，此对，以实测试验数据作为基础，更增加了其准确性。同济大学桥梁系近十几年来，通过为国内几十座大型桥梁进行竣工检测、成桥检测积累了大量的阻尼实测资料，并有研究人员准备把这些阻尼资料整理形成桥梁阻尼数据库。有了这些数据资料为基础，通过指定主要振型频率阻尼比，来计算结构动力反应是行得通的，并且结合下面的振型叠加法，会使计算更加简便。
什么是等效粘滞阻尼？（高等动力学）等效粘滞阻尼是液体的阻力系数，与固体间动摩擦系数相当

粘弹性力学中的粘滞系数和阻尼系数的区别粘滞系数用在液体运动中，它能体现液体抵抗变形的能力，如同物体的刚度系数。
阻尼系数，是被抽象了的，它是模型，应用在振动中，能使振幅下降，把速度和力联系起来了。

粘滞系数，就好比我具备吃三个馒头的能力；而阻尼系数，就好比人吃食物时有什么特点。

拟静力试验中得到滞回曲线，如何根据滞回曲线计算等效粘滞阻尼系数？等效粘滞阻尼系数计算公式的由来?首先，等效粘滞阻尼系数的计算公式为分子为滞回曲线面积，分母是名义弹性势能，即屈服位移和屈服荷载的乘积。
关于ansys算出的滞回曲线怎么会这样首先，等效粘滞阻尼系数的计算公式为分子为滞回曲线面积，分母是名义弹性势能，即屈服位移和屈服荷载的乘积。

抗震设计规范中等效粘滞阻尼系数应为多少论文中写文段在内容上：以中心、意思相联系（思想感情）来答
在结构上：总分总
文段在开头：总起全文
文段在中间：承上启下
文段在结尾：总结全文或照应主题或首尾呼应。

怎么用ansys提取阻尼器的滞回曲线的数据一般都是用弹簧单元模拟阻尼器。

空气的粘滞系数是多少

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空气在30度时的动力粘滞系数为1.87×10负5次方PA.S 。用户把流体地内摩擦也称作粘滞性。物理学上用粘滞系数h（单位为泊）来表示流体粘滞性的大小。葡萄糖浆的粘滞系数h=6.6x1011泊，较大，水的粘滞系数h=8.01x10-3泊，较小。实际上所有流体都有不同程度的粘滞性。而且对于大多数液体，h随温度上升而下降。扩展资料：注意事项：1、当液体流动时，液体质点之间存在着相对运动，这时质点之间会产生内摩擦力反抗它们之间的相对运动，液体的这种性质称为粘滞性，这种质点之间的内摩擦力，相邻液层之间内摩擦力的大小F由牛顿内摩擦力定律给出。2、液体受到的外界压力变化而引起液体体积改变的特性称为液体的压缩性。液体压缩性的大小，可用体积压缩系数β或体积弹性系数K表示。3、表面张力是仅在液体自由表面上存在的局部水力现象，使液体表面有尽量缩小的趋势。对体积小的液体，表面缩小趋于球体状，如荷叶上的水珠等。表面张力的大小用表面张力系数σ度量，它表示液体自由面上单位长度所受到拉力的大小，单位为（N/m）。参考资料来源：百度百科-粘滞系数
水的动力粘滞系数在一个大气压下，水的动力粘度μ，单位（Pa•s）
T （℃） μ×10^（－3）（Pa•s）
101.308
201.005
300.801

25℃时水的动力粘度μ由计算得，
μ=μ0×e^[－λ(t－t0)]
μ0—取20℃时的动力粘度，
λ—取0.035，
得25℃时水的动力粘度μ=0.839×10^（－3）（Pa•s）。
（计算公式引自《工程流体力学》，于萍主编，P10）

血液的粘滞系数是多少？37℃时血液的粘度系数（cofficient of viscosity，η）为（2.0~4.0）×10-3 （Pa.s）,而血浆η=（1.0~1.4）×10-3 （Pa.s），血清η=（0.9~1.2）×10-3 （Pa.s）。

蓖麻油的粘滞系数温度T/℃粘度/Pa· s
50.3.76
10.02.42
15.01.52
20.00.95
25.00.62
30.00.45
35.00.31

滞回曲线的等效粘滞阻尼系数怎么求粘滞系数用在液体运动中，它能体现液体抵抗变形的能力，如同物体的刚度系数。阻尼系数，是被抽象了的，它是模型，应用在振动中，能使振幅下降，把速度和力联系起来了。

已知阻力系数怎么求的阻尼比呢？阻尼系数和阻尼比的定义是怎样的呢？阻尼比的定义是振动的衰减系数n（单位1/s）与无阻尼自由振动固有频率pn的比值。（线性）阻尼系数c（单位Ns/m)是阻尼与速度比值的系数，它与衰减系数的关系是c=2nm（m为质量）。

阻尼因子和阻尼比什么关系？

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阻尼就是使自由振动衰减的各种摩擦和其他阻碍作用。在土木、机械、航天等领域是结构动力学的一个重要概念，指阻尼系数与临界阻尼系数之比，表达结构体标准化的阻尼大小。阻尼系数大表示功率放大器的输出电阻小，阻尼系数是放大器在信号消失后控制扬声器锥体运动的能力。具有高阻尼系数的放大器，对于扬声器更像一个短路，在信号终止时能减小其振动。扩展资料：一、阻尼比计算方法：1) 阻尼比可以用定义来计算，及ζ=C/C0 。2) ζ=C/(2*m*w) % w为结构圆频率。3) ζ=ita/2 % ita 为材料损耗系数。4) ζ=1/2/Qmax % Qmax 为共振点放大比，无量纲。5) ζ=delta/2/pi % delta是对数衰减率，无量纲。6) ζ=Ed/W/2/pi % 损耗能与机械能之比再除以4pi 。二、阻尼系数匹配：阻尼系数KD定义为KD=功放额定输出阻抗（等于音箱额定阻抗）/功放输出内阻。由于功放、输出内阻实际上已成为音箱的电阻尼器件，KD值便决定了音箱所受的电阻尼量。KD值越大，电阻尼越重。功放的KD值并不是越大越好，KD值过大会使音箱电阻尼过重，以至使脉冲前沿建立时间增长，降低瞬态响应指标。因此在选取功放时不应片面追求大的KD值。参考资料来源：百度百科-阻尼比参考资料来源：百度百科-阻尼系数
阻尼比是什么？

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阻尼比在土木、机械、航天等领域是结构动力学的一个重要概念，指阻尼系数与临界阻尼系数之比，表达结构体标准化的阻尼大小。阻尼比是无单位量纲，表示了结构在受激振后振动的衰减形式。可分为等于1，等于0, 大于1，0~1之间4种，阻尼比=0即不考虑阻尼系统，结构常见的阻尼比都在0~1之间。ζ<1的单自由度系统自由振动下的位移u(t) = exp(-ζ wn t)*A cos (wd t - Φ ) 。其中wn 是结构的固有频率，wd = wn*sqrt(1-ζ^2) ,Φ为相位移.Φ和常数A由初始条件决定。取值方式对结构基本处于弹性状态的情况，各国都根据本国的实测数据并参考别国的资料，按结构类型和材料分类给出了供一般分析采用的所谓典型阻尼比的值。《建筑抗震设计规范》GB50011-2010第8.2.2条规定，钢结构抗震计算的阻尼比宜符合下列规定：钢筋混凝土结构的阻尼比一般在0.03－0.08之间，对于钢-混凝土结构则根据钢和混凝土对结构整体刚度的贡献率取为0.025－0.035 。以上的典型阻尼比的值即为结构动力学在等效秥滞模态阻尼中，采用的阻尼比的值。该阻尼比即为各阶振型的阻尼比的值。以上内容参考：百度百科—阻尼比
设球形物体在空气中下落时受空气的阻力f=6πηRv（式中R为球的半径，η为空气的粘滞系数，v为球的速度）由于物体下落速度到一定值后，球的重力和阻力会相等，即其会受力平衡，不再有加速度，处于匀速直线运动的平衡状态．假如球的速度达到V时最大，即此时G=f，即mg=6лRηv；对于大小不同的两个球来说，其材料相同，即密度相同，由于球的体积是V=4πR33，故其质量是m=ρ4πR33，所以mg=6лRηv 即为ρ4πR33g=6лRηv，即该式可以化简为 V=2ρR29ηg，所以大球的R大，则其速度的极限值大．故选B．

表示粘滞阻力的斯托克方程公式受到怎么样的局限如画修正是指与粘滞力相比，惯性力可以忽略的情况下斯托克斯导出的阻力表达式。因为气溶胶粒子小、运动速度低，大部分气溶胶粒子的运动属于低雷诺数区，所以斯托克斯阻力定律广泛用于气溶胶研究。与牛顿阻力定律相对应，经常把斯托克斯阻力定律可以应用的区间称为“斯托克斯区” 。斯托克斯区与斯托克斯粒子与牛顿阻力定律相对应，经常把斯托克斯阻力定律可以应用的区间称为“斯托克斯区” 。把能应用斯托克斯定律得粒子称为“斯托克斯粒子” 。斯托克斯定律对研究大气质点的沉降以及大气颗粒物（气溶胶）采样器的设计都是很有用的。该定律由乔治·斯托克(1819.08.13—1903.02.01)发现。斯托克斯定律是颗粒半径与颗粒在静水中自由沉降速率的关系式。斯托克斯公式是格林公式的推广。利用斯托克斯公式可计算曲线积分。球形物体在流体中运动所受到的阻力，等于该球形物体的半径、速度、流体的黏度与6π的乘积。这个定律叫做斯托克斯定律。如果物体在流体中因自身的重量而下落，根据上面公式，则为最终速度。实验表明：黏滞阻力的大小与物体的形状，速度，流体的黏滞系数等有关。对半径为r的小球，在黏滞系数为η的流体中以速度v运动时受到的黏滞阻力为：f=6πηrν,该式被称为斯托克斯定律，或斯托克斯公式。该式可用来测定流体的黏滞系数和微小颗粒的半径。

（2008?泰州模拟）由于流体的粘滞性，使得在流体中运动的物体要受到流体阻力，在一般情况下，半径为R的小（1）流体的粘滞系数可能跟浓度、粘稠度、液体种类、密度有关．（2）由公式f=6πηRv可以看出，小球所受流体的阻力f与小球的速度v成正比例关系，所以，小球速度越大，所受阻力越大．（3）小球在流体中下落时受重力、浮力和阻力的作用．小球受到的重力：G=mg=ρVg=43πR3ρg，小球所受浮力：F浮=ρ0Vg=43πR3ρ0g，小球所受流体阻力：f=6πηRvr．由图象可知，当小球速度达到vr时便匀速下落，处于平衡状态，此时小球所受合力为零，则G=F浮+f．即：43πR3ρg=43πR3ρ0g+6πηRvr．化简可得：vr=2R2g(ρ?ρ0)9η．故答案为：（1）密度（答案不唯一）；（2）越大；（3）2R2g(ρ?ρ0)9η．

落球法测量油品的粘滞系数实验中，适用条件是什么？

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【粘滞阻尼系数】用落球法测定液体的粘滞系数只适用于测量粘滞系数较大的流体，如蓖麻油、甘油、变压器油、机油等透明或半透明液体等。液体粘滞系数是用来描述液体内摩擦力性质，表征液体反抗形变能力的。粘滞系数大表现内摩擦力大，分子量越大，碳氢结合越多，这种力量也越大。粘滞系数对各种润滑油、质量鉴别和确定用途，及各种燃料用油的燃烧性能及用度等有决定意义。扩展资料实验室测定粘度的原理一般大都是由斯托克斯公式和泊肃叶公式导出有关粘滞系数的表达式，求得粘滞系数。粘度的大小取决于液体的性质与温度，温度升高，粘度将迅速减小。因此，要测定粘度，必须准确地控制温度的变化才有意义。粘度参数的测定，对于预测产品生产过程的工艺控制、输送性以及产品在使用时的操作性，具有重要的指导价值，在印刷、医药、石油、汽车等诸多行业有着重要的意义。1845年，英国数学家、物理学家斯托克斯和法国的纳维等人分别推导出粘滞流体力学中最基本的方程组，即纳维-斯托克斯方程，奠定了传统流体力学的基础。1851年，斯托克斯推导出固体球体在粘性介质中作缓慢运动时所受的阻力的计算公式，得出在给定力（重力）的作用下，阻力与流速、粘滞系数成比例，即关于阻力的斯托斯公式。参考资料来源：百度百科--粘滞系数参考资料来源：百度百科--粘度